electrodynamics:res2.54

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res2.54 [2019/11/01 15:17] – rootelectrodynamics:res2.54 [2019/11/01 15:27] (текущий) – root
Строка 9: Строка 9:
 {{:electrodynamics:выделение_146.png?direct&300 |}} {{:electrodynamics:выделение_146.png?direct&300 |}}
  
- \[ +С учётом давления поля $p=\frac{ED}{8\pi}$ запишем баланс сил на верхней границе диэлектрика в конденсаторе:
-D = \varepsilon E_0 +
-\] +
-\[ +
-\frac{{\varepsilon E_0^2 }}{{8\pi }} = \frac{{E_0^2 }}{{8\pi }} + \rho gh +
-\]+
 \[ \[
-E_0  = \frac{\cal{E}}{d}+\frac{{\varepsilon E^2 }}{{8\pi }}S = \frac{{E^2 }}{{8\pi }}S + m g, 
 \] \]
 +где $m=\rho V=\rho  h S$ --- масса втянутого в конденсатор диэлектрика. С учётом
 +$ E  = \frac{\cal{E}}{d} $ перепишем равенство:
 \[ \[
-\frac{{\left( {\varepsilon  - 1} \right)E_0^2 }}{{8\pi \rho g}} = h,+\frac{{\left( {\varepsilon  - 1} \right)E^2 }}{{8\pi \rho g}} = h
 \] \]
-или+так, что
 \[ \[
 h=\frac{{\left( {\varepsilon  - 1} \right){\cal{E}}^2 }}{{8\pi \rho gd^2 }}. h=\frac{{\left( {\varepsilon  - 1} \right){\cal{E}}^2 }}{{8\pi \rho gd^2 }}.
 \] \]