electrodynamics:res4.5

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res4.5 [2019/11/13 16:29] – rootelectrodynamics:res4.5 [2019/11/17 16:21] (текущий) – root
Строка 6: Строка 6:
  
 ----- -----
-Так как из симметрии задачи следует, что $H_r = H_z  = 0$ всюду, +Из симметрии задачи следует, что $H_r = H_z  = 0$ всюду, воспользуемся интегральной формой уравнения Максвелла
-то воспользуемся интегральной формой уравнения Максвелла+
 \[ \[
-\oint{B_l dl}=\frac{4\pi}{c}\iint j_n dS.+\oint{H_l dl}=\frac{4\pi}{c}\iint j_n dS.
 \] \]
-$ H_\alpha   = \frac{{2Jr}}{{ca^2 }}$ при $ r \le a,$ $H_\alpha   = \frac{{2J}}{{cr}}$ при +При $ r \le a$: 
-$a \le r \le b$ и $H_\alpha=0$ при $r>b$.+$$H_\alpha \cdot 2\pi r  = \frac{4\pi}{c} \frac{J}{\pi a^2} \pi r^2 $$   
 +так, что $H_\alpha = \frac{{2Jr}}{{ca^2 }}.$ 
 + 
 +При $a \le r \le b$ общий ток не меняется, а длина периметра растёт, так что $H_\alpha   = \frac{{2J}}{{cr}}$. 
 +И $H_\alpha=0$ при $r>b$, так как суммарный ток нулевой.