electrodynamics:res4.5

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res4.5 [2019/11/13 16:38] – rootelectrodynamics:res4.5 [2019/11/17 16:21] (текущий) – root
Строка 6: Строка 6:
  
 ----- -----
-Так как из симметрии задачи следует, что $H_r = H_z  = 0$ всюду, +Из симметрии задачи следует, что $H_r = H_z  = 0$ всюду, воспользуемся интегральной формой уравнения Максвелла
-то воспользуемся интегральной формой уравнения Максвелла+
 \[ \[
 \oint{H_l dl}=\frac{4\pi}{c}\iint j_n dS. \oint{H_l dl}=\frac{4\pi}{c}\iint j_n dS.
Строка 15: Строка 14:
 так, что $H_\alpha = \frac{{2Jr}}{{ca^2 }}.$ так, что $H_\alpha = \frac{{2Jr}}{{ca^2 }}.$
  
-$H_\alpha   = \frac{{2J}}{{cr}}$ при +При $a \le r \le b$ общий ток не меняется, а длина периметра растёт, так что $H_\alpha   = \frac{{2J}}{{cr}}$. 
-$a \le r \le b$ и $H_\alpha=0$ при $r>b$.+И $H_\alpha=0$ при $r>b$, так как суммарный ток нулевой.