electrodynamics:res5.24

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res5.24 [2019/12/01 17:17] – создано rootelectrodynamics:res5.24 [2020/11/26 17:47] (текущий) – root
Строка 1: Строка 1:
-5.24. Найти максимальное магнитное поле шарообразного постоянного магнита радиуса $R\!=\!10$~см, приняв в данном случае зависимость $B(H)\!=\!4\pi B_0(1+\frac{H}{H_0})$, где поле насыщения $B_0=2\text{ Тл}$, а коэрцитивная сила $H_0=100$ Э.+5.24. Найти максимальное магнитное поле шарообразного постоянного магнита радиуса $R\!=\!10$ см, приняв в данном случае зависимость $B(H)\!=\!4\pi B_0(1+\frac{H}{H_0}),$ где поле насыщения $B_0=2\text{ Тл}$, а коэрцитивная сила $H_0=100$ Э.
  
 ----- -----
Строка 11: Строка 11:
 \vec B_2=\vec H_2=-\frac{\vec m}{r^3}+\frac{3(\vec m \vec r)\vec r}{r^5}. \vec B_2=\vec H_2=-\frac{\vec m}{r^3}+\frac{3(\vec m \vec r)\vec r}{r^5}.
 \] \]
-На границе шар-вакуум должны выполняться граничные условия \(B_{1n}=B_{2n}\), которые следуют из уравнения \(\Div \vec B=0\). Выбирая ось \(z\) вдоль намагниченности шара, можно это условие записать в виде+На границе шар-вакуум должны выполняться граничные условия \(B_{1n}=B_{2n}\), которые следуют из уравнения \(\text{div} \vec B=0\). Выбирая ось \(z\) вдоль намагниченности шара, можно это условие записать в виде
 \[ \[
 B_1\cos\theta=-\frac{m}{R^3}\cos\theta + \frac{3}{R^3}m\cos\theta, B_1\cos\theta=-\frac{m}{R^3}\cos\theta + \frac{3}{R^3}m\cos\theta,