electrodynamics:res6.103

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res6.103 [2019/12/20 16:31] – rootelectrodynamics:res6.103 [2019/12/22 14:58] (текущий) – root
Строка 5: Строка 5:
 Если коаксиальный кабель без потерь, то будем считать, что его проводимость бесконечная, а значит падения напряжения по длине кабеля нет. Внутренний и внешний кабель находятся под разными потенциалами. Их разность --- $U$. В [[res1.48|задаче 1.48.]] мы находили поле в коаксиальном кабеле: Если коаксиальный кабель без потерь, то будем считать, что его проводимость бесконечная, а значит падения напряжения по длине кабеля нет. Внутренний и внешний кабель находятся под разными потенциалами. Их разность --- $U$. В [[res1.48|задаче 1.48.]] мы находили поле в коаксиальном кабеле:
 \[ \[
-\vec E =-\frac{U}{\ln \frac{r_2 }{r_1}} \frac{\vec r}{r^2}.+\vec E =\frac{U}{\ln \frac{r_2 }{r_1}} \frac{\vec r}{r^2}.
 \] \]
 Магнитное  поле в промежутке Магнитное  поле в промежутке
Строка 18: Строка 18:
 $$ $$
 P=\int (\vec S\cdot d\vec A)=\int \limits_{r_1}^{r_2} \frac{c}{4\pi}EH\ dA= P=\int (\vec S\cdot d\vec A)=\int \limits_{r_1}^{r_2} \frac{c}{4\pi}EH\ dA=
-\int \limits_{r_1}^{r_2} \frac{c}{4\pi}\frac{U}{r \ln \frac{r_2 }{r_1}}H\ \frac{2J}{cr} \ 2\pi rdr=+\int \limits_{r_1}^{r_2} \frac{c}{4\pi}\frac{U}{r \ln \frac{r_2 }{r_1}}\ \frac{2J}{cr} \ 2\pi rdr=UJ.
 $$ $$
 +