electrodynamics:res6.83

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res6.83 [2019/12/12 11:04] – rootelectrodynamics:res6.83 [2019/12/19 04:57] (текущий) – root
Строка 19: Строка 19:
 поле не проникает. По шару будут течь поверхностные токи. поле не проникает. По шару будут течь поверхностные токи.
 Эти токи создадут магнитный момент шара $\;\vec{m}=b\vec{H}_0$, так Эти токи создадут магнитный момент шара $\;\vec{m}=b\vec{H}_0$, так
- что поле вне  шара согласно результатам задачи 6.9 можно+ что поле вне  шара согласно результатам [[res5.9|задачи 5.9]] можно
  записать  как  записать  как
 $$\vec{H}=\vec{H}_0-\frac{\vec{m}}{R^3}\,+ $$\vec{H}=\vec{H}_0-\frac{\vec{m}}{R^3}\,+
Строка 70: Строка 70:
 \frac{c^2\,H_0^2\,\sin^2\theta}{\pi^2\,\sigma\,\delta}\;\vec{n}\,.$$ \frac{c^2\,H_0^2\,\sin^2\theta}{\pi^2\,\sigma\,\delta}\;\vec{n}\,.$$
  Интегрируя $\overline{\vec{S}\,}$  по поверхности, окончательно получаем  Интегрируя $\overline{\vec{S}\,}$  по поверхности, окончательно получаем
-$$\overline{W\,}=\int \limits_0^{\pi}\overline{S\,}2\pi\,a^2+$$\overline{P\,}=\int \limits_0^{\pi}\overline{S\,}2\pi\,a^2
   \,\sin\theta\,d\theta=\frac{3}{8}\,H_0^2a^2c\,\sqrt{   \,\sin\theta\,d\theta=\frac{3}{8}\,H_0^2a^2c\,\sqrt{
  \frac{\mu\,\omega}{2\pi \,\sigma}\,}  \frac{\mu\,\omega}{2\pi \,\sigma}\,}