Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

--- f2s8 [2024/04/02 06:04] – [Кольца Ньютона] root
+++ f2s8 [2024/04/02 06:06] (текущий) – root
@@ Строка 130: / Строка 130: @@
 Если смотреть прошедшую волну, то
 отражения от раздела с более плотной оптической средой нет, значит нет и дополнительного набега фаз.
-\pause
 Итак, разность хода между двумя соседними лучами
 $$\Delta=2nd\cos\beta,$$
@@ Строка 156: / Строка 155: @@
 Найти радиусы интерференционных колец (колец Ньютона) в проходящем (а) и отраженном (б) свете на воздушном клине между зеркалом и плосковыпуклой линзой (её радиус $R \gg h$ --- толщины линзы). Длина волны --- $\lambda .$
-{{ ::337-1.png?400 |}}
+{{ ::337-1.png?200 |}}
 Разность хода между лучом прошедшим и лучом дважды отразившимся
 и прошедшим потом равна $\Delta=2\delta$, где $\delta$ показана
 на рисунке:
-{{ ::337-2.png?400 |}}
+{{ ::337-2.png?200 |}}
 По теореме Пифагора находим
@@ Строка 167: / Строка 166: @@
 тогда с учётом $x\ll R$
 и следовательно $\delta^{2}\ll x^{2}$ получим
-$$\delta=\frac{x^{2}}{2R}\ \
+$$\delta=\frac{x^{2}}{2R}
-\text{\ \ и тогда разность хода \ \ } \ \  \Delta=\frac{x^{2}}{R}.$$
+\text{ и тогда разность хода }  \Delta=\frac{x^{2}}{R}.$$
 Условие для светлых колец: $\Delta=m\lambda,$
@@ Строка 175: / Строка 174: @@
 Тогда радиус
-светлого кольца $$r_{m}=\sqrt{m\lambda R},$$ \pause а радиус тёмного ---
+светлого кольца $$r_{m}=\sqrt{m\lambda R},$$ а радиус тёмного ---
 $$r_{m}=\sqrt{\left(m-\frac{1}{2}\right)\lambda R}$$
@@ Строка 221: / Строка 220: @@
 Тогда угол расходимости
-$$\theta = \frac{\Delta k_{\bot}}{k}$\pause $=\frac \lambda d.$$
+$$\theta = \frac{\Delta k_{\bot}}{k}=\frac \lambda d.$$