Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

--- optics:res2.26 [2020/02/27 13:26] – создано root
+++ optics:res2.26 [2020/02/27 16:30] (текущий) – root
@@ Строка 4: / Строка 4: @@
 Фронт волны, проходящей через щель шириной $d,$ имеет протяженность $d'=d \cos \theta. $ Из соотношения неопределенностей
-у волны появляется разброс волновых векторов $k_x$ в плоскости, перпендикулярной направлению распространения, такой что $d'\cdot k_x \sim 1$ и $ k_x\sim \frac{1}{d'}.$ Откуда расхождение пучка
+у волны появляется разброс волновых векторов $k_x$ в плоскости, перпендикулярной направлению распространения, такой что $d'\cdot k_x \sim \pi$ и $ k_x\sim \frac{\pi}{d'}.$ Откуда расхождение пучка
 $$
-\theta \sim \frac{k_x}{k}= \frac{\lambda }{2\pi d \cos \theta}.
+\theta \sim \frac{k_x}{k}\sim \frac{\lambda }{2 d \cos \theta}.
+$$
+Далее происходит уширение пятна за счет расходимости пучка при прохождении его до стенки расположенной на расстоянии $\frac{\ell}{\cos\theta},$ как в [[res2.25|задаче 2.25]],но само пятно так же проецируется на стенку --- появляется ещё множитель $\frac{1}{\cos \theta}$. В итоге:
+$$
+D\sim d+\ell \frac{\lambda }{d \cos ^3\theta }.
 $$
-и уширение пятна за счет расходимости пучка cos θ 0 ·
-θ
-`λ
-cos θ 0 = d 0 cos 3 θ 0 . Окончательно
-D = d 0 + `λ/(d 0 cos 3 θ 0 ).