Показаны различия между двумя версиями страницы.
| Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия Следующая версия | Предыдущая версия |
| optics:res2.31 [2020/03/05 11:16] – root | optics:res2.31 [2020/03/05 13:15] (текущий) – root |
|---|
| ----- | ----- |
| |
| Со стремлением проводника к "идеальности" его проводимость $\sigma $ стремится к бесконечности $\sigma \to \infty$ и, как следствие, наличии ненулевого поля $\vec E$ внутри проводника приводит к бесконечным токам --- моментальному перераспределению зарядов, которое и компенсирует поле. В результате поле внутри проводника $\vec E_{in}=0$ --- отсутствует так, что | Со стремлением проводника к "идеальности" его проводимость $\sigma $ стремится к бесконечности $\sigma \to \infty$ и, как следствие, наличии ненулевого поля $\vec E$ внутри проводника приводит к бесконечным токам, что, в свою очередь, приводит к "моментальному" перераспределению зарядов, компенсирующее поле. В результате поле внутри проводника $\vec E_{in}=0$ --- отсутствует так, что в среде, граничащей с идеальным проводником, $E_t=0$. |
| В среде, граничащей с идеальным проводником, E τ = B n = | |
| 0. Указание: Воспользоваться конечностью плотности тока в идеаль- | Для того что бы создать магнитное поле $\vec B$ вблизи "идеального проводника" источник поля надо "поднести" или поле "включить", но тогда меняющееся магнитное поле приведёт к незатухающим (в силу идеальности) токам, которые препятствуют проникновению магнитного поля внутрь проводника. Таким образом граничное условие для магнитного поля --- $B_n=0.$ |
| ном проводнике. | |