optics:res2.32

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
optics:res2.32 [2020/03/04 07:47] – rootoptics:res2.32 [2020/03/04 08:04] (текущий) – root
Строка 74: Строка 74:
 $$E_{y0}=\frac{i}{\varkappa^{2}}\left(-k_{z}\frac{\partial E_{z0}}{\partial y}+\frac{\mu}{c}\omega\frac{\partial H_{z0}}{\partial x}\right).$$ $$E_{y0}=\frac{i}{\varkappa^{2}}\left(-k_{z}\frac{\partial E_{z0}}{\partial y}+\frac{\mu}{c}\omega\frac{\partial H_{z0}}{\partial x}\right).$$
  
-В полученных решениях можно выделить две чистых волны: $E$\textendash волну, +В полученных решениях можно выделить две чистых волны: $E$--волну, 
-когда $H_{z0}=0$ и, наоборот, $H$\textendash волну, когда $E_{z0}=0$.+когда $H_{z0}=0$ и, наоборот, $H$--волну, когда $E_{z0}=0$.
 Таким образом поле в резонаторе можно характеризовать только одной Таким образом поле в резонаторе можно характеризовать только одной
-компонентой поля $z$\textendash составляющей, которая удовлетворяет+компонентой поля $z$ --- составляющей, которая удовлетворяет
 волновому уравнению: волновому уравнению:
  
 $$\Delta E_{z0}=\frac{\varepsilon\mu}{c^{2}}\frac{\partial^{2}E_{z0}}{\partial t^{2}}$$ $$\Delta E_{z0}=\frac{\varepsilon\mu}{c^{2}}\frac{\partial^{2}E_{z0}}{\partial t^{2}}$$
  
-откуда с учётом $\vec{E}=\vec{E}_{z0}(x,y)e^{i(\omega t-k_{z}z)}$ +откуда с учётом $\vec{E}=\vec{E}_{z0}(x,y)e^{i(\omega t-k_{z}z)}$ 
 придём к двумерному волновому уравнению: придём к двумерному волновому уравнению:
  
 $$\frac{\partial^{2}E_{z0}}{\partial x^{2}}+\frac{\partial^{2}E_{z0}}{\partial y^{2}}+\varkappa^{2}E_{z0}=0.$$ $$\frac{\partial^{2}E_{z0}}{\partial x^{2}}+\frac{\partial^{2}E_{z0}}{\partial y^{2}}+\varkappa^{2}E_{z0}=0.$$