optics:res3.101

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Следующая версия		 Предыдущая версия
optics:res3.101 [2020/04/25 08:40] – создано rootoptics:res3.101 [2020/04/25 08:41] (текущий) – root
Строка 3: Строка 3:
 ----- -----
  
-Воспользуемся результатами задачи 3.72. В соответствии с принципом+Воспользуемся результатами [[res3.72|задачи 3.72.]] В соответствии с принципом
 Гюйгенса--Френеля (в приближении Фраунгофера) каждый участок Гюйгенса--Френеля (в приближении Фраунгофера) каждый участок
 щели является источником плоских волн вида $$dE=\frac{E_{0}}{b}e^{i(\omega t-k\Delta)}dx,$$ щели является источником плоских волн вида $$dE=\frac{E_{0}}{b}e^{i(\omega t-k\Delta)}dx,$$
Строка 39: Строка 39:
 где  $I_{0}$ --- интенсивность главного максимума. где  $I_{0}$ --- интенсивность главного максимума.
  
-Если главные фраунгоферовы дифракционные максимумы {\bf первого порядка}+Если главные фраунгоферовы дифракционные максимумы **первого порядка**
 имеют наибольшую интенсивность, то $ka\sin\varphi=\pi$.  имеют наибольшую интенсивность, то $ka\sin\varphi=\pi$. 
 Тогда $$\text{sinc}^{2}\left(\frac{1}{2}\pi\right)=\frac{4}{\pi^{2}}.$$ Тогда $$\text{sinc}^{2}\left(\frac{1}{2}\pi\right)=\frac{4}{\pi^{2}}.$$
Строка 46: Строка 46:
 было максимальным надо что бы  было максимальным надо что бы 
 $$\frac{\psi}{2}-\frac{1}{2}ka\sin\varphi=\pi m,$$ $$\frac{\psi}{2}-\frac{1}{2}ka\sin\varphi=\pi m,$$
-т.е.  $\psi=\pi+2\pi m=kh(n-1)$. Следовательно, $h=\frac{\lambda (2m+1)}{2(n-1)}$ +т.е.  $\psi=\pi+2\pi m=kh(n-1)$. Следовательно, $$h=\frac{\lambda (2m+1)}{2(n-1)}.$$