Показаны различия между двумя версиями страницы.
| Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия | |
| optics:res3.4 [2020/03/22 11:58] – root | optics:res3.4 [2020/03/22 11:58] (текущий) – root |
|---|
| |
| Что бы рассчитать расстояние $r_2$ обратим внимание, что можно построить мнимый источник в зеркале | Что бы рассчитать расстояние $r_2$ обратим внимание, что можно построить мнимый источник в зеркале |
| {{:optics:выделение_205.png?direct&200 |}} | {{ :optics:выделение_205.png?direct&200|}} |
| и тогда придём к тому, что разность хода в схеме Ллойда и в схеме Юнга ([[res3.2|задача 3.2.]]) --- одинакова, но к разности хода нужно добавить половину длину волны --- $\frac \lambda 2$, которая добавляется в качестве скачка фазы на $\pi $ (или изменения знака, если посмотреть на коэффициент отражения Френеля), связанного с отражением от более плотной оптической среды. Тогда воспользовавшись решением [[res3.2|задачи 3.2.]] запишем интенсивность: | и тогда придём к тому, что разность хода в схеме Ллойда и в схеме Юнга ([[res3.2|задача 3.2.]]) --- одинакова, но к разности хода нужно добавить половину длину волны --- $\frac \lambda 2$, которая добавляется в качестве скачка фазы на $\pi $ (или изменения знака, если посмотреть на коэффициент отражения Френеля), связанного с отражением от более плотной оптической среды. Тогда воспользовавшись решением [[res3.2|задачи 3.2.]] запишем интенсивность: |
| $$ | $$ |
| I=I_0\cos^2\left( \frac{kxh}{L} +\frac \pi 2\right)=I_0\sin^2\left( \frac{kxh}{L}\right). | I=I_0\cos^2\left( \frac{kxh}{L} +\frac \pi 2\right)=I_0\sin^2\left( \frac{kxh}{L}\right). |
| $$ | $$ |