Это старая версия документа!
6.76. Полупространство $Z\geq 0$ заполнено проводником с проводимостью $\sigma$ и магнитной проницаемостью $\mu$. Параллельно плоскости $Z=0$ имеется электрическое поле $\vec{E}=\vec{E}_0e^{-i\omega t}$.
Найти:
а) поле в полупространстве;
б) среднюю за период мощность $\overline{W}=\int_0^\infty(\overline{\vec{j}\vec{E}})dz$, выделяющуюся в бесконечном столбике от нуля до $\infty$ по $Z$ и с единичной площадью сечения ($1\times 1$).
6.77. Полупространство $Z\geq 0$ заполнено проводником с проводимостью $\sigma$. Параллельно плоскости $Z=0$ включено переменное электрическое поле, представляющее собой сумму двух полей с разными амплитудами $E_0$ и $E_1$. Частоты различаются на порядок $\omega$ и $10\omega$ соответственно. Найти среднюю за большой период мощность $\overline{W}$, выделяющуюся в бесконечном столбике по $Z$ от нуля до бесконечности с единичной площадью сечения.
6.79. Найти активное сопротивление тонкого цилиндрического проводника (длина — $\ell$, радиус — $a$, проводимость — $\sigma$; $\mu=1$) в предельных случаях слабого и сильного скин–эффекта.
6.81. Широкая плита с проводимостью $\sigma$ и магнитной проницаемостью $\mu$, ограниченная плоскостями $x=\pm h$, обмотана проводом, по которому течет ток\lb $J=J_0e^{-i\omega t}$. Провод тонкий, число витков на единицу длины $n$, витки намотаны параллельно друг другу. Пренебрегая краевыми эффектами, определить вещественную амплитуду магнитного поля внутри плиты. Исследовать предельные случаи слабого $(\delta\gg h)$ и сильного $(\delta\ll h)$ скин–эффекта.