Векторный потенциал $\vec{A}\,\, (\vec{B}=\text{rot} \vec{A})$ удовлетворяет уравнениям

\[ \begin{gathered} \Delta \vec A = - \frac{{4\pi }} {c}\mu \vec j,\,\,\,\text{div}\vec A + \frac{1} {c}\frac{{\partial \varphi }} {{\partial t}} = 0. \hfill \\ d\vec A = \frac{\mu } {c}\frac{{\vec j}} {r}dV = \frac{\mu } {c}J\frac{{d\vec l}} {r} = \mu \frac{{\vec vdq}} {{cr}} = \frac{{\varepsilon \mu \vec v}} {c}d\varphi . \hfill \\ \vec A(\vec{r})=\frac{\mu } {c}\int{\frac{\vec j{(\vec r')}dV'}{R(\vec r,\vec r')}}.\hfill\\ \end{gathered} \] Векторный потенциал магнитного диполя

\[ \vec A_{\text{точ}} = \frac{{\left[ {\vec m \times \vec r} \right]}} {{r^3 }},\,\,\,\text{ где }\,\,\vec m = \frac{1} {{2c}}\int {\left[ {\vec r' \times \vec j'} \right]} dV'. \]

Магнитный момент маленького витка с током $\vec{m}=\frac{JS}{c}\vec{n}$.

Сила и момент, действующие на магнитный диполь в слабо неоднородном поле

\[ \vec{F}=\nabla(\vec{m}\vec{B})=(\vec{m}\cdot \vec\nabla)\vec B, \vec{N}=[\vec{m}\times\vec{B}]. \]