electrodynamics:t15

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:t15 [2019/12/01 15:46] – создано rootelectrodynamics:t15 [2019/12/02 10:26] (текущий) – root
Строка 15: Строка 15:
 Вектор намагниченности $\vec{M}$ --- средний магнитный момент Вектор намагниченности $\vec{M}$ --- средний магнитный момент
 единицы объема единицы объема
-$$d\vec{m}=\vec{M}dV,\,\,\,\vec{j}_{\text{мол}}=c\rot \vec{M};$$+$$d\vec{m}=\vec{M}dV,\,\,\,\vec{j}_{\text{мол}}=c \ \text{rot} \vec{M};$$
  
 \[ \[
Строка 23: Строка 23:
 Дифференциальные уравнения Максвела в среде: Дифференциальные уравнения Максвела в среде:
 \[ \[
-\Div \vec{B}=0,\,\, \rot+\text{div} \vec{B}=0,\,\, \text{rot}
 \vec{H}=\frac{4\pi}{c}\vec{j},\,\,\text{где}\,\, \vec{H}=\frac{4\pi}{c}\vec{j},\,\,\text{где}\,\,
 \vec{H}=\vec{B}-4\pi\vec{M}. \vec{H}=\vec{B}-4\pi\vec{M}.
Строка 38: Строка 38:
  
 \[ \[
-B_{1n}|  = B_{2n}| ,\,\,\,\vec H_{1\tau }|  - \vec H_{2\tau }|  =+B_{2n}|  = B_{1n}| ,\,\,\,\vec H_{2\tau }|  - \vec H_{1\tau }|  =
 \frac{{4\pi }} {c}\left[ {\vec I_{\text{пов}} \times \vec n_{21}} \frac{{4\pi }} {c}\left[ {\vec I_{\text{пов}} \times \vec n_{21}}
 \right]. \right].
 \] \]
  
-Магнитная проницаемость $\mu=1$ -- вакуум, $\mu \gtrsim +Магнитная проницаемость $\mu=1$ --- вакуум, $\mu \gtrsim 1$ --- парамагнетик, $\mu \lesssim 1$ --- диамагнетик, $\mu=0$ --- сверхпроводник (эффект Мейснера), $\mu\gg1$ -- ферромагнетик.
-1$ -- парамагнетик, $\mu \lesssim 1$ -- диамагнетик, $\mu=0$ -- +
-сверхпроводник (эффект Мейснера), $\mu\gg1$ -- ферромагнетик.+
  
-Энергия магнитного поля $W=\int{\frac{\mu +Энергия магнитного поля  
-H^2}{8\pi}}dV$, сила давления магнитного поля\lb $F_n=\int p dS=\int \frac{\mu H^2}{8\pi}dS.$+$$W=\int{\frac{\mu H^2}{8\pi}}dV,$$ 
 +сила давления магнитного поля  
 +$$F_n=\int p dS=\int \frac{\mu H^2}{8\pi}dS.$$
  
 Правила Кирхгофа для потока магнитного поля: Правила Кирхгофа для потока магнитного поля: