optics:208

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
optics:208 [2020/03/20 17:41] – rootoptics:208 [2021/03/31 06:51] (текущий) – root
Строка 6: Строка 6:
 [[res3.1|решение]] [[res3.1|решение]]
  
-3.2.+3.2. В схеме опыта Юнга найти распределение интенсивности на экране.
  
 [[res3.2|решение]] [[res3.2|решение]]
  
-3.3.+3.3. Определить показатель преломления стекла, если интерференционные полосы в схеме Юнга смещаются на величину $\Delta x$ при помещении стеклянной пластинки толщиной $h$ перед одной из щелей установки, расстояние между щелями $d.$
  
 [[res3.3|решение]] [[res3.3|решение]]
  
-3.4.+3.4. В схеме зеркала Ллойда найти распределение интенсивности на экране. Источник света --- узкий, щелевой, {{:optics:выделение_201.png?direct&200 |}}монохроматический.
  
 [[res3.4|решение]] [[res3.4|решение]]
  
-3.11. +(5) В схеме Юнга используется не один, а два некогерентных источника, расположенных симметрично по обе стороны от оси на расстоянии друг от друга. Найти, как зависит видность интерференционной картины от расстояния $h$. 
 + 
 +[[res3.555|решение]] 
 + 
 +/* 
 +3.7. Схема Юнга (см. [[res3.2|задачу 3.2]]) освещается двумя узкими щелевыми монохроматическими источниками (длина волны --- $\lambda $), расположенными на прямой, параллельной экрану со щелями на расстоянии $a$ от него. При каком расстоянии $h$ между источниками интерференционная картина на экране пропадет? Оценить отсюда выражение для поперечной длины когерентности. 
 + 
 +[[res3.7|решение]] 
 +*/ 
 + 
 +{{ :optics:выделение_202.png?direct&200|}}3.11. $N$ некогерентных линейных источников света расположены эквидистантно с интервалом $d.$ На расстоянии $a$ 
 +от них $(N d \ll a)$ находится экран с двумя узкими щелями, параллельными источникам. Расстояние между щелями $l.$ Далее стоит экран на расстоянии $b$ от первого. Найти, при каких $d$ видность $V$ обращается в единицу.
  
 [[res3.11|решение]] [[res3.11|решение]]
  
-3.12.+3.12. Рассчитать изменение видности интерференционных полос 
 +в схеме Юнга по мере увеличения ширины источника.
  
 [[res3.12|решение]] [[res3.12|решение]]
  
-3.16. +{{:optics:выделение_203.png?direct&200 |}}3.16. Бипризма Френеля с углом при вершине $\alpha \ll 1,$ показателем преломления $n$ и расстоянием до экрана $a$ 
 +освещается узким щелевым источником $S,$ расположенным на расстоянии $b$ от бипризмы на 
 +оси симметрии. Излучение немонохроматично (диапазон длин волн от $\lambda $ до $\lambda  + \Delta \lambda $). На каком 
 +расстоянии от точки O на экране интерференционные линии станут неразличимыми из--за немонохроматичности источника?
  
 [[res3.16|решение]] [[res3.16|решение]]
  
-3.18.а+3.18. a) Звездный интерферометр Майкельсона представляет собой интерференционную схему Юнга, в которой расстояние $d$ между отверстиями может изменяться. Найти зависимость видности интерференционных полос в интерферометре Майкельсона от расстояния между отверстиями и длины волны $\lambda $ при наблюдении: а) двойной звезды с угловым размером $\alpha $ (каждая компонента двойной звезды может рассматриваться как точечный источник, светимости обеих компонент одинаковы).
  
 [[res3.18|решение]] [[res3.18|решение]]
  
-3.21. + 
 + 
 +{{:optics:выделение_204.png?direct&200 |}}3.21. В интерферометре Брауна и Твисса независимо детектируются, а затем перемножаются и регистрируются интенсивности света, идущего от двух удаленных некогерентных точечных источников или от различных точек одного протяженного источника. Волны, идущие от источников, можно считать плоскими (волновые векторы --- $\vec k_1$ и $\vec k_2$), их амплитуды и фазы флуктуируют 
 +случайным образом. Показать, что угловое расстояние между источниками может быть измерено наблюдением корреляции между интенсивностями.
  
 [[res3.21|решение]] [[res3.21|решение]]
  
-3.24. +3.24. Монохроматический источник в схеме Юнга включается на время $\tau ,$ малое по сравнению с постоянной времени системы наблюдения $T.$  
 + 
 +а) Найти интерференционную картину и ее видность.  
 + 
 +б) То же для случая, когда источник включается периодически с периодом $T_0.$ 
 +Исследовать предельные случаи: $T_0 \to \tau$ и $T_0 \to \infty.$
  
 [[res3.24|решение]] [[res3.24|решение]]
  
-3.31.+3.31. Найти спектры мощности для последовательности прямоугольных импульсов длительности $T_0,$ если:  
 + 
 +а) знак импульсов меняется случайно, причем положительные и отрицательные импульсы равновероятны;  
 + 
 +б) амплитуда импульсов с равной вероятностью принимает значения $\pm E_0, \pm \frac 12 E_0, 0;$  
 + 
 +в) последовательность импульсов из пункта «а» заполнена синусоидальным сигналом $e^{i\omega _0 t}.$
  
 [[res3.31|решение]] [[res3.31|решение]]
 +